théorie de Lorentz) et appliquons le second des énoncés précédents à une circonférence de rayon AM = L et de plan perpendiculaire à la direction OX. La particule électrisée étant supposée de révolution autour de OX, il est impossible que Ie champ magnétique, le même en tout point de la circonférence MN par raison de symétrie, soit nul sur cette circonférence, puisque le fin de force électrique qui la traverse varie par suite du mouvement de la particule. De plus, le champ magnétique H en M est nécessairement tangent à la circonférence, c’est-à-dire normal au plan de la figure, puisque tout le système est évidemment superposable à son image par rapport à ce plan, et qu’un champ magnétique, possédant la symétrie d’un cylindre tournant, n’a qu’un plan de symétrie normal à sa direction. L’intégrale du champ magnétique le long de la circonférence de longueur 2*Pi*L est
2*Pi*L*H.
Pour calculer la dérivée du flux de force électrique, cherchons la variation de ce flux quand la particule se déplace
