et je les plaçai sous le microscope. Après plusieurs essais, je parvins à couper la surface convexe de la partie reployée d’un tentacule. Il se mit immédiatement en mouvement et la partie déjà considérablement reployée continua à se reployer jusqu’à ce qu’il eût formé un cercle parfait, la partie droite du tentacule passant sous un des côtés de la bande. La surface convexe devait donc être intérieurement dans un état de tension suffisant pour balancer la tension de la surface concave qui, mise en liberté, se recourba de façon à former un anneau parfait.
Les tentacules d’une feuille ouverte et non excitée sont modérément rigides et élastiques ; si on les courbe au moyen d’une aiguille, l’extrémité supérieure cède beaucoup plus facilement que la base plus épaisse, qui est la seule partie apte à s’infléchir. La rigidité de cette base semble provenir de ce que la tension de la surface extérieure contrebalance un état de contraction active et persistante des cellules de la surface intérieure. Je crois que c’est là la véritable explication, car si l’on plonge une feuille dans l’eau bouillante, les tentacules se réfléchissent immédiatement, ce qui paraît indiquer que la tension de la surface extérieure est mécanique, tandis que celle de la surface intérieure est vitale et que cette dernière est instantanément détruite par l’action de l’eau bouillante. Ceci nous explique aussi pourquoi les tentacules, à mesure qu’ils deviennent vieux et faibles, se réfléchissent lentement de plus en plus. Si on plonge dans l’eau bouillante une feuille dont les tentacules sont fortement infléchis, ils se soulèvent un peu, mais sans se redresser complètement. Cela peut provenir de ce que la chaleur détruit rapidement la tension et l’élasticité des cellules de la surface convexe ; mais il m’est difficile de croire que la tension, à quelque temps que ce soit, suffise pour ramener les tentacules à leur position normale au repos, en leur faisant souvent décrire un angle de plus de 180°. Il est plus probable que le
