60 LEÇONS SUR LA THÉORIE DE l'ÉLASTICITÉ seront coni'patihles avec la liaison c'esl-à -dire tels que: 8J=0. On aura alors, quel que soit 1 : (2) Ji [W, -f-W^+AJ) ch -\-f[Xtl +Yoïi-fZoC)d- h f{PJl -f Py57) + P,û!;) do, = Les principes du calcul des variations nous apprennent alors que Ton peut trouver une fonction À de x, y, z telle que l'équation (2) soit satisfaite quels que soient les accrois- sements virtuels o^, 8t,. oÇ et quand même ils ne seraient pas compatibles avec la liaison. J'ajoute que X dépend de x, y, z, mais non de l, vi, ^, de telle façon que oX est toujours nul. L'équation (2) pourrait ensuite être transformée comme l'équation (1) l'a été dans le N" 32. Dans ce N" nous avons posé : A = fW^^), ^,^ d~ dx Nous poserons de même ici : A = ^^(W,+W, + >), , ,,. dx Des raisonnements tout pareils à ceux du N° 32 nous con- duiraient alors aux mêmes équations d'équilibre : A^+Bm+Cn+P^=o ^A,r/B,f/C ,, T"H — 'i—r ^~ == ^^. etc. dx dy^dz '
