268 THÉORIE DES PHÉNOMÈNES
Or, la direction de la ligne g, perpendiculaire au plan de a, étant parallèle à là tangente à la courbe s, on a
dx dy dz
ds’ ds’ ds’
De plus, c~ est évidemment égale à la somme des projections des trois coordonnées x, y, z, sur sa direction ; ainsi xdx+yay’zdz rat 1*
?––––––d~–’d7’
puisqu’on à ~==~i-~+~. Substituant ces valeurs dans celle que nous venons de trouver pour C, elle devient ~J.~a3z’-3 3 aLl g-L3 C) `
Nommant x’ z’ l’ et x" z" L" les valeurs de x z l relatives aux deux extrémités L’~L du solénoïde, on a —r– z ’4i.
1ti 3 l, 3 J
En opérant de la même manière, pour les deux autres intégrales A, B, on trouve des expressions semblables pour les représenter, et les valeurs des trois quantités que nous nous sommes proposé de calculer pour le solénoïde entier sont
A=~ Clva Lr3 J,
—°––3.~3~ 7
