3b8 THÉORIE DES PHÉNOMÈNES
dans l’expression de : la composante parallèle à cet axe, la i.d’(x – x’)dx “ “
partie- n ̃̃̃̃̃ ̃ < – et n avoir égard qu’à 1 autre partie r(~d~-(~)d~), ~)d~)d~,1 ]
2 L r.»H-l. rn-t-t UJJ
que nous représenterons par X.
En appliquant les mêmes considérations aux deux autres composantes de la même force qui sont parallèles aux axes des et des z-, on- leur substituera- des forces Y, Z, ayant pour valeurs
y– (*W~&y’)àx’ {X-f)d.z’ -z-z’)df,1 2 r~`~’ l’ a~––––––~q~–––––ct-j, Z i {i> r (J-f) à z’- (» –z’) df v (z-z’) d tf- (X x>) dz’ -j 2 1 L, r"1 X- – sa ; j-Ainsi^
lorsqu’il s’agit d’un circuit, fermé, la résultante R des trois forces, X, Y, Z, auxquelles sont réduites les composantes de la.force – -«zVd’(r*d r), remplace cette force ; et l’ensemble de toutes les forces R est équivalent à celui de toutes fés forées exercées par chacun des éléments ds’, du circuit fermé j’, et représente l’action totale de ce circuit sur l’élément d s. Voyons maintenant quelle est la valeur et la direction de cette -force R.
Soient u, v, w, les projections de la ligne r sur les plans des yz, des xz-et des xy, faisant respectivement les angles <p,)r, ({», avec les axes des y, des z et des a ?. Considérons le secteur M’om’ (fig. 38), qui a pour base l’élément d/, et pour sommet le point o milieu de d^, dont les coordonnées sont x, y, z. Appelons X, v les angles que fait avec les axes la normale au plan de ce secteur, et 8’ l’angle compris entre
