DU MAGNÉTISME EN MOUVEMENT. 56O
l8a3. 72
= a2° pour le complément de l’inclinaison magnétique on aura dans le premier cas
« = T«. (I + 2 sin-7) ysm7j=(o1 369 7)eo
et dans le second,
v «=i8l (1 + tang.’y) i/t’ang.y = (o", 39 19) er ;
ce qui "montre que : les oscillations de l’aiguille inclinée diminueront, toutes choses d’ailleurs égales, moins rapidement que celles de l’aiguille horizontale. -̃
(53) Nous nous sommes bornés à- considérer le cas d’une plaque très-mince ; mais en terminant ce Mémoire, nous ajouterons qu’on pourrait aussi résoudre l’équation (a) du n° 26, dans le cas opposé où l’épaisseur de la plaque serait très-grande, et considérée comme infinie, de même que son étendue dans le sens horizontal. En supposant toujours les centres des forces extérieures situés au-dessus de la plaque, et conservant les notations ^précédentes l’équation (13) du n° 16 sera simplement, dans ce dernier cas,
Q~y’u.(~)~
Q : k~ o J, IJI Cdx~. rdrdzi. x
00.
Il suffira donc de connaître la valeur de C^j- Celle de l’intégrale X, contenue dans l’équation (a), sera donnée par l’équation (c) en y supprimant. F^l En la substituant dans cette équation et faisant • x =b-, on aura, pour déterminer f j^- J une équation comprise dans l’équation (d), où l’on pren-
