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réelle ; nous le décomposerons en deux parties. La première partie que nous continuerons à désigner par $\Sigma MV_{x}$ représentera la quantité de mouvement des appareils producteurs d’énergie ; la seconde partie représentera la quantité de mouvement des diélectriques ; elle sera égale à

$\int \Delta \cdot W_{x}d\tau$

de sorte que l’équation (4) deviendra

(4 bis)

$\sum MV_{x}+\sum \left(\Delta \cdot W_{x}+K_{0}JU_{x}\right)d\tau =const.$.

D’après ce que nous venons de voir, on aura

${\frac {\Delta \cdot W_{x}}{n^{2}-1}}={\frac {K_{0}JU_{x}}{2}}$.

D’ailleurs, désignons par J’ comme plus haut l’énergie totale ; distinguons, d’autre part, la vitesse réelle du fluide fictif, c’est-à-dire celle qui résulte de la loi de Poynting et que nous avons désignée par $U_{x},U_{y},U_{z}$, et la vitesse apparente de l’énergie, c’est-à-dire celle que l’on déduirait de la vitesse de propagation des ondes et que nous désignerons par $U'_{x},U'_{y},U'_{z}$. Il résulte de l’équation (7) que :

$JU_{x}=J^{'}U_{x}^{'}$.

On peut donc écrire l’équation (4 bis) sous la forme :

$\sum MV_{x}+\int \left(\Delta \cdot W_{x}+K_{0}J^{'}U_{x}^{'}\right)d\tau =const.$.

L’équation (4 bis) montre ce qui suit : si un appareil rayonne de l’énergie dans une direction unique dans le vide, il subit un recul qui est compensé uniquement au point de vue du principe de réaction par le mouvement du fluide fictif.

Mais si le rayonnement au lieu de se faire dans le vide, se fait dans un diélectrique, ce recul sera compensé en partie par le mouvement du fluide fictif, en partie par le mouvement de la matière du diélectrique