trants γ sont, au contraire, de nature différente. Les expériences de divers physiciens, notamment de MM. Meyer et von Schweidler[1], montrent clairement que, si l’on considère l’ensemble du rayonnement du radium, le pouvoir pénétrant de ce rayonnement augmente avec l’épaisseur de matière traversée, comme cela a lieu pour les rayons de Röntgen. Dans ces expériences, les rayons α interviennent à peine, parce que ces rayons sont pratiquement supprimés par des écrans absorbants très minces. Ce qui traverse, ce sont, d’une part, les rayons β plus ou moins diffusés, d’autre part, les rayons γ, qui semblent analogues aux rayons de Röntgen.
Voici les résultats de quelques-unes de mes expériences à ce sujet :
Le radium est enfermé dans une ampoule de verre. Les rayons qui sortent de l’ampoule traversent 30cm d’air et sont reçus sur une série de plaques de verre d’épaisseur de 1mm,3 chacune ; la première plaque transmet 49 pour 100 du rayonnement qu’elle reçoit, la deuxième transmet 84 pour 100 du rayonnement qu’elle reçoit, la troisième transmet 85 pour 100 du rayonnement qu’elle reçoit.
Dans une autre série d’expériences, le radium était enfermé dans une ampoule de verre placée à 10cm du condensateur qui recevait les rayons. On plaçait sur l’ampoule une série d’écrans de plomb identiques dont chacun avait une épaisseur de 0mm,115.
Le rapport du rayonnement transmis au rayonnement reçu est donné pour chacune des lames successives par la série des nombres suivants :
| 0,40 | 0,60 | 0,72 | 0,89 | 0,92 | 0,94 | 0,94 | 0,97 |
Pour une série de 4 écrans en plomb dont chacun avait
- ↑ Meyer et von Schweidler, Physik. Zeitschrift. t. I, p. 209
