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2^o La tangente de l’inclinaison de Jupiter à l’écliptique croîtra de même d’une quantité égale à $i\lambda '{\frac {i\mathrm {Q} }{h}}\sin \mathrm {E\times T} ,$ et comme cette tangente est fort petite, ainsi qu’on le verra plus bas, on aura pour la variation de l’inclinaison de Jupiter à l’écliptique pendant $n$ révolutions

$i\lambda '{\frac {i\mathrm {Q} }{h}}\sin \mathrm {E} \times 360^{\circ }\times n.$

3^o Le mouvement de l’aphélie sera représenté à très-peu près par

$-\left(i\mu +{\frac {i\nu \beta \cos \eta }{1+i\nu \beta \sin \eta \times \mathrm {T} }}\right)\mathrm {T} ,$

ou encore par

$-\left(i\mu +i\nu \beta \cos \eta \right)\mathrm {T} +\left(i^{2}\nu ^{2}\beta ^{2}\cos \eta \sin \eta \right)\mathrm {T} ^{2},$

c’est-à-dire par

$-\left({\frac {ik}{h}}+{\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \cos \mathrm {A} \right)\mathrm {T} +{\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \sin \mathrm {A} \left({\frac {ik-ik'}{2h}}+{\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \cos \mathrm {A} \right)\mathrm {T} ^{2},$

où l’on voit que le terme

$-\left({\frac {ik}{h}}+{\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \cos \mathrm {A} \right)\mathrm {T}$

exprime le mouvement moyen et uniforme de l’aphélie, et que le terme

${\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \sin \mathrm {A} \left({\frac {ik-ik'}{2h}}+{\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \cos \mathrm {A} \right)\mathrm {T} ^{2}$

donne une inégalité du mouvement de l’aphélie, laquelle augmente comme les carrés des temps.

Ainsi, le mouvement moyen de l’aphélie de Jupiter sera, pour $n$ révolutions de cette planète, de

$-\left({\frac {ik}{h}}+{\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \cos \mathrm {A} \right)\times 360^{\circ }\times n,$

et l’inégalité croissante du mouvement de cet aphélie sera de

${\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \sin \mathrm {A} \left({\frac {ik-ik'}{2h}}+{\frac {i\mathrm {P} }{h}}\mathrm {b} \cos \mathrm {A} \right)\times {\frac {360^{\circ }}{57^{\circ }17'44''}}\times 360^{\circ }\times n^{2}$