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même temps que la première s’en éloignait, sera poussée intérieurement par la dent $\mathrm {SV}$ et sera obligée par là de s’éloigner de la roue à son tour, ce qui fera tourner l’ancre en sens contraire et rapprochera la face $\mathrm {DB}$ de la roue ; et ainsi de suite.

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19. Ayant joint les deux centres $\mathrm {C,K}$ par la ligne $\mathrm {CK} ,$ et abaissé du point $\mathrm {X}$ la perpendiculaire $\mathrm {ZX}$ sur $\mathrm {CK} ,$ nommons $a$ la distance $\mathrm {CK} ,$ $\psi$ l’angle $\mathrm {KCD} ,$ $z$ l’angle $\mathrm {XCD} ,$ $r$ le rayon vecteur $\mathrm {CX} ,$ $b$ le rayon $\mathrm {KX}$ de la circonférence extérieure de la roue, et $\xi$ l’angle $\mathrm {CKX} \,;$ il est clair (10) que le rapport des forces ${\frac {y}{p}}$ sera proportionnel à celui des vitesses ou des angles simultanés ${\frac {d\xi }{d\psi }}$ parcourus par la roue et par l’ancre ; en sorte qu’on aura

$y=\mu p{\frac {d\xi }{d\psi }}.$

Or, pour trouver la valeur finie de ${\frac {d\xi }{d\psi }},$ il n’y a qu’à considérer que l’on a

$\mathrm {ZX} =b\sin \xi ,\quad \mathrm {KZ} =b\cos \xi ,\quad \mathrm {CZ} =a-b\cos \xi \,;$

donc

$r=\mathrm {CX} ={\sqrt {a^{2}-2ab\cos \xi +b^{2}}}\,;$

de sorte que, comme par la nature de la courbe $\mathrm {DB} ,$ qui est supposée connue, on doit avoir une équation entre $r$ et $z,$ on en aura une entre $z$ et $\xi .$