d’où l’on tire
On tirera de même, de l’équation (E),
Après cela, on supposera 
et l’on trouvera par des procédés semblables
On aura donc
![{\displaystyle {\begin{aligned}x=&\left[\mathrm {E} '\ \cos \left(t{\sqrt {c\alpha '}}\,\right)+{\frac {\mathrm {F} '\sin \left(t{\sqrt {c\alpha '}}\right)}{\sqrt {c\alpha '}}}\ \right]\varphi (\alpha '\ ,\mathrm {X,Y,Z} )\\+&\left[\mathrm {E} ''\cos \left(t{\sqrt {c\alpha ''}}\right)+{\frac {\mathrm {F} ''\sin \left(t{\sqrt {c\alpha ''}}\right)}{\sqrt {c\alpha ''}}}\right]\varphi (\alpha '',\mathrm {X,Y,Z} )\\y=&\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots ,\\z=&\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \,;\\\\x'=&\left[\mathrm {F} '\ \cos \left(t{\sqrt {c\alpha '}}\,\right)-\mathrm {E} '\ {\sqrt {c\alpha '}}\,\sin \left(t{\sqrt {c\alpha '}}\,\right)\right]\varphi (\alpha '\ ,\mathrm {X,Y,Z} )\\+&\left[\mathrm {F} ''\cos \left(t{\sqrt {c\alpha ''}}\right)-\mathrm {E} ''{\sqrt {c\alpha ''}}\sin \left(t{\sqrt {c\alpha ''}}\right)\right]\varphi (\alpha '',\mathrm {X,Y,Z} )\\y'=&\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots ,\\z'=&\ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \ldots \,;\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e7ab312638a898d10ad51e5f5b70356331bc6231)
On voit par ces formules que le mouvement de chaque particule sera composé de deux mouvements analogues chacun au mouvement représenté par les formules du numéro précédent ; d’où il est aisé de conclure que les vibrations ne seront jamais isochrones, à moins que les mouvements composants ne soient synchrones entre eux, ce qui ne pourra arriver que lorsque les quantités 
et 
seront commensurables entre elles.
62. En suivant la méthode que nous venons d’expliquer, on pourra
