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les mouvemens que ces corps prendront en vertu de leur action. Ce qu’il falloit trouver.

Corollaire.

61. Lorsqu’un des mouvemens imprimés est $=0\,\!$, il est visible que les mouvemens dans lesquels on le décompose sont des mouvemens égaux & contraires. Par exemple si $a\,\!$ est $=0\,\!$, on aura le mouvement $\alpha =\,\!$ & de direction contraire au mouvement $\mathrm {a} \,\!$:en effet $a\,\!$ est dans tous les cas la diagonale d’un parallélogramme dont $\mathrm {a} \,\!$ & $\alpha \,\!$ sont les côtés ; or quand la diagonale est $=0\,\!$, les côtés sont égaux & directement opposés. Donc &c.

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CHAPITRE II.

Propriétés du centre de gravité commun de plusieurs Corps, déduites du Principe précédent.

Définition I.

J’appellerai dans la suite centre de gravité de deux corps, un point pris dans la ligne droite qui joint ces corps, & dont les distances à chacun de ces corps, soient en raison inverse de leurs masses ; & en général, j’entendrai toujours par le mot de centre de gravité de plusieurs corps, ce qu’on entend d’ordinaire par ce mot en Mécanique, c’est-à-dire un point tel, que si on fait