du corps, calculons E1 = / εdλ en donnant à λ1, une valeur telle que E1 soit égal à E', ou bien, ce qui revient au même, que R1 = E':E. On reconnaît ainsi que le liquide considéré absorbe les radiations de la même manière qu’un filtre lumineux parfait, absorbant pour les rayons de longueurs d’onde supérieures ou égales à λ1. J’appelle λ1, limite apparente de transparence du liquide considéré.
À la place du corps noir on peut se servir du graphite qui possède le même rendement lumineux qu’un corps noir, comme je l’ai montré antérieurement(1).
Je détermine la limite apparente de transparence du pétrole. Pour cela je mesure le rendement R1 de la lampe à charbon à travers ce filtre lumineux à la température T = 1850°C. du filament, par la méthode précédemment décrite(2). Je trouve R1 = 0,223 et le calcul donne pour le corps noir, à la même température, R = / εdλ : / εdλ = 0,226. R1 = R aux erreurs de l’expérience près ; d’où il résulte que λ1, du pétrole est λ1 = 1μ,265.
Pour déterminer la loi de rayonnement intégral du tantale, je mesure à travers le même filtre lumineux le rendement R, de la lampe de ce métal. Nous trouvons à la température T = 1900 °C.(3) de son filament R1 = 0,293 (λ1 = 1μ,265) et nous calculons pour ces valeurs de T et de λ1 : m = 6,8 et R = 0,242 et avec ces données d’après (4) n = 4,19. Nous retrouvons donc, aux erreurs des expériences près, la valeur de n antérieurement déterminée (4> T 7) avec X, = 0,65 comme limite de transparence(4). Cette concordance est un argument en faveur de l’exactitude de nos raisonnements.
CHIMIE PHYSIQUE. — Sur la densité absolue du gaz acide bromhydrique. Note de M. E. MOLES, présentée par M. G. Lemoine.
Les propriétés physico-chimiques de l’acide bromhydrique gazeux et liquéfié ont été le sujet de nombreuses recherches. Cependant il n’existe
(1) Comptes rendus, t. 162, 1916, p. 294.
(2) Comptes rendus, t. 162, 1916, p. 168.
(3) Les températures des filaments des lampes à incandescence se déduisent de leur rendement économique (nombre de watts par bougie) d’après les expériences de Pirani et Meyer (Ber. d. ph. Ges., t. 14, p. 681).
(4) Comptes rendus, t. 162, 1916, p. 294.
