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terminer le problème du champ ondulatoire de l’éther tel que peut l’utiliser un ingénieur de T. S. F. par exemple ; avec ses récepteurs d’ondes, il peut parvenir à reconnaître dans un signal amorti l’action remarquable de la différence de vitesse des ondes et de l’énergie ($\scriptstyle {\rm {C}}-{\rm {V}}=v^{\prime }$) qui se déduit de la réunion des deux lois I et II du champ $\scriptstyle {\rm {S}}_{u}$.

$f={\frac {\lambda }{\mu }}=1+{\frac {u}{c}}\cos \alpha$

(méridienne de l’ellipsoïde d’onde, de foyer lié au centre de radiation).

$g={\frac {\rm {N}}{{\rm {N}}_{0}}}=1-{\frac {u^{2}}{2c^{2}}},$

avec N fréquence dans $\scriptstyle {\rm {S}}_{u}$ ; $\scriptstyle {\rm {N}}_{0}$ fréquence dans $\scriptstyle {\rm {S}}_{0}$ où $\mu$, longueur d’onde dans $\scriptstyle {\rm {S}}_{u}$, devient $\lambda$ et où V devient isotrope et égale à C.

On trouve, au second ordre près, $\scriptstyle v^{\prime }=v,v$ désignant la vitesse radiale de la source, c’est-à-dire $\scriptstyle u\cos \alpha$.

Or une méthode simple consiste à explorer le champ d’une antenne amortie, pour y trouver deux zones de silence symétriques par rapport à la région de l’antenne.

Le récepteur redresseur d’ondes refuse de recevoir le signal à la demi-distance $\scriptstyle \left({\frac {\Lambda }{2}}\right)$ de ce que je propose