La force électromotrice électrostatique est d'ailleurs et, comme par définition E=kH, il vient : Nous pourrons donc en général déduire la force électromo- trice. E de la connaissance de II = cos ' (R1+R2— R3 -R4),
260. — En se reposant aux expressions de et~on reconnaîtra que H contient des termes en p2, '2, ', ç, ', qui sont tous connus ; et des termes en ~ et~. Si on laisse de côté un coefficient dépendant seulement de la position et du mouvement relatifs des deux éléments ds et dsl mais qui est indépendant de e, e1, v et 1 et de e', 'etv'1
les termes en r2 seront ~(ev~ -j- (e' — e'1), en' + ~(e—e'1'1), en '2 ~(e+e1) (e'v'2— e'112), env (e^ + e,v,) (e'- ~ell), en' (e+e)1 ~\e'v' — e\ç'i)> connus: ~(e+eJ(el-elj) ; on aurait de même ce que donnent les termes en~, ~ , etc. dt Dans les courants voltaïques ordinaires, on a : e=—e1, ~e'=-el,1 v=—1, ~p1=- v'v. Tous, les termes disparaissent, sauf le terme en v et le terme dv . en ~ (le termeenv— disparaissant pour la même raison que le terme en v2) . Les seuls termes qui importent dans l'expression
