Cela posé, retranchons membre h membre les relations (13)des relations (I); il vient et deux autres équations symétriques de celles-la que je n'écris pas. Ces équations doivent être satisfaites pour qu'il y ait identité entre ces équations de Hertz et celles de Maxwell. Tirons [] — la] des relations (14) et substituons sa valeur dans ( 1 5), il vient, ou, en remplaçant a par sa valeur les deux dernières de ces équations s'obtenant comme la pre- mière. Ainsi il y aura identité entre les équations de Hertz et celles de Maxwell si les équations (16) ont lieu. Supposons maintenant que les aimants permanents soient des corps solides qui, en se déplaçant, entraînent avec eux leur aimantation permanente. Je dis que, dans ce dernier cas, les relations (16) sont légitimes. Considérons, en effet, dans un solide aimanté qui entraine avec lui son aimantation permanente, une surface quelconque et évaluons le flux () qui traverse cette surface et qui correspond au vecteur (Ao, B0, Cu). L'aimantation permanente étant entraînée en bloc, on a alors
