124 LEÇONS SUR LA THÉOIUE DE l'ÉLASTICITÉ et l'expression de l, par exemple, devient : ç = A^e~^ cosP' — Aoe"'" sinP' Elle contient donc un facteur périodique multiplié par un facteur exponentiel e-^' qui dépend du temps, si p est ima- ginaire. Des ondes de cette nature se présentent surtout en optique où on les appelle ondes évanescentes ; nous verrons plus loin qu'on peut aussi en avoir besoin en élasticité. 59. Réflexion. — Considérons un plan indéfini que nous prendrons comme plan des xy^ nous supposons qu'au dessous se trouve un milieu élastique indéfini, le vide étant au dessus. Une onde se propageant dans le milieu élastique et rencon- trant le plan des œi/ ne donnera pas d'onde réfractée car le vide n'a pas de masse et ne peut par conséquent pas emprun- ter de force vive au milieu élastique. Si au lieu du vide on avait de l'air ou un milieu de densité très faible par rapport à celle du corps élastique, la force vive de l'onde réfractée serait aussi très faible et négligeable devant celle de l'onde incidente. De plus la pression à la surface devra être nulle. Nous prenons le plan d'incidence pour plan des y^, les diffé- rentes ondes planes seront parallèles à l'axe ox et par suite l, Yj, ^, ne dépendront pas de x. Soient donc : l^e'(?>/ + rt) 71 = ïioe'iPi' + /)
