microscope à long foyer, qui est mis au point sur le bord de l’écran et peut tourner autour d’un axe coïncidant avec le bord de l’écran. Il a pu ainsi observer des déviations atteignant degrés. Le maximum de lumière s’observe dans une direction faisant avec la seconde face du biseau un angle égal à l’angle du rayon incident avec la première face. Si nous appelons avec M. Gouy intérieure, la portion du faisceau comprise entre le faisceau transmis et la seconde face de l’écran, et extérieure, l’autre portion, nous trouverons que du côté intérieur la lumière diffractée est polarisée parallèlement au bord de l’écran, perpendiculairement au plan de diffraction ; du côté extérieur, au contraire, elle est polarisée perpendiculairement au bord de l’écran, parallèlement au plan de diffraction. La théorie de Stokes est impuissante à expliquer ces phénomènes. J’ai cherché s’il en serait de même d’une théorie plu» complète.
133. L’expérience montre que les phénomènes sont d’autant plus nets que le métal de l’écran est plus réfléchissant ou autrement dit se rapproche le plus d’être un conducteur parfait. Je me suis alors placé dans le cas limite où cet écran serait un conducteur parfait. Dans ces conditions la force électrique doit être perpendiculaire à l’écran. Supposons que la force électrique dans le rayon incident soit parallèle au bord de l’écran, c’est-à-dire que ce rayon soit polarisé dans le plan de diffraction ; par raison de symétrie, il en sera encore de même pour les rayons réfléchis et diffractés. La composante tangentielle de la force électrique doit être nulle sur la surface du conducteur. Ce conducteur a la forme d’un cylindre dont les génératrices sont perpendiculaires au plan de la figure. Donc
