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THÉORIE ÉLASTIQUE DE LA LUMIÈRE

Sous cette forme, on voit qu’elles ne changent pas quand on permute

$\xi ,\,\eta ,\,\zeta \;\mathrm {en} \;u,\,v,\,w\,;\;\;u,\,v,\,w\;\mathrm {en} -\xi ,\,-\eta ,\,-\zeta \,;\;\;\rho \;\mathrm {en} \;{\frac {1}{\mu }}\;\;\mathrm {et} \;\mu \;\mathrm {en} \;{\frac {1}{\rho }}\cdot$

Effectuons en effet cette permutation sur la première des équations, qui définit $u,$ il vient :

$-\rho \,{\frac {d\xi }{dt}}={\frac {dw}{dy}}-{\frac {dv}{dz}},$

et en l’effectuant sur la première des équations (IV), nous obtiendrons :

${\frac {1}{\mu }}{\frac {du}{dt}}={\frac {d\zeta }{dy}}-{\frac {d\eta }{dz}}\cdot$

Ces équations ne donnent qu’une première approximation dans les milieux transparents ordinaires, à cause des phénomènes de dispersion : elles présentent une plus grande exactitude dans le vide.

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