et monte ensuite en tendant vers l’asymptote t = tau — epsilon/2. Cette courbe présente une analogie frappante avec celle qui représente la variation en fonction de la température de l’énergie thermique nécessaire pour porter un corps solide du zéro absolu à la température T, telle qu’elle résulte des recherches expérimentales de M. Nernst et de ses collaborateurs ; au lieu de l’énergie thermique totale on peut envisager aussi bien l’énergie moyenne epsilon(barre) d’une molécule en fonction de la température (courbe II, fig. 1). Plus exacte encore quantitativement est l’identité de notre courbe avec celle qui représente la distribution de l’énergie du rayonnement noir en fonction de la longueur d’onde et de la température. On sait que l’énergie contenue dans l’unité de volume d’une cavité en équilibre thermique est représentée, d’après les lois de Boltzmann et de Wien, pour la partie comprise entre les longueurs d’onde lambda et lambda + d(lambda), par
(1/(lambda^5))*F(lambda*T)*d(lambda).
Les mesures les plus précises faites dans un intervalle considérable de longueurs d’onde ont conduit pour la fonction F à la forme :
F (lambda*T) = C/(exp(c/lambda*T)-1)
C et c étant des constantes.
