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on fera aussi $r'=r,$ nous voyons que quel que soit l’angle d’incidence $u$ à la surface supérieure du fluide intermédiaire, et quoiqu’il diffère de l’angle d’incidence qui lui correspond à la surface inférieure, il y a, cependant, à ces deux surfaces parallèles, le même rapport entre les intensités de l’ébranlement dans l’onde incidente et dans l’onde directe, c’est-à-dire, entre $\mathrm {I}$ et $\mathrm {I} ',$ à la surface supérieure, et entre $\mathrm {I} '$ et $\mathrm {I} _{1}',$ à la surface inférieure.

Ce résultat coïncide avec celui que M. Arago a trouvé par l’expérience, et d’après lequel la lumière se réfléchit, sous tous les angles, en proportion égale aux deux surfaces parallèles d’une lame de verre.

(28) Lorsque le mouvement sera produit dans le fluide inférieur et transmis dans le fluide supérieur, on déduira de la formule (5), toutes les conséquences relatives à la propagation de l’onde transmise et à la direction des vitesses propres des molécules, auxquelles nous sommes parvenus dans le n^o 25 d’après la formule (2). Quant à l’intensité de l’ébranlement relative à l’onde transmise, elle sera nulle, lorsque le sinus de l’angle d’incidence sera sensiblement moindre que ${\frac {a'}{a}}\,;$ et lorsqu’il surpassera sensiblement ${\frac {a'}{a}},$ elle s’exprimera par la formule du n^o 26, dans laquelle on échangera entre elles les vitesses $a$ et $a'.$