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l’angle $\Phi$ en sorte que la température $b$ reçût une valeur quelconque.

Il est facile de voir que ce résultat est entièrement contraire aux faits, et que, par conséquent, l’intensité des rayons émis n’est point la même pour tous les rayons.

Si dans l’expression $a\pi \rho ^{2}h{\frac {\int _{1}{\frac {dz.Fz}{z}}}{\int _{2}dzFz}}$ on suppose $Fz=z,$ c’est-à-dire, si l’intensité décroît proportionnellement au sinus de l’angle d’émission on trouvera après l’intégration $2a\pi \rho ^{2}h(1-\sin \Phi ).$ Dans cette seconde hypothèse, l’action du disque est proportionnelle au sinus verse du demi-angle au centre elle est toujours moindre que $2a\pi \rho ^{2}h.$

Si le plan échauffé est infini, la chaleur qu’il donne à la molécule est $2a\pi \rho ^{2}h,$ quelle que soit d’ailleurs la distance $f.$ En supposant au-dessus de la molécule un second plan infini, également entretenu à la température $a,$ la quantité totale de chaleur reçue par la molécule sera $4a\pi \rho ^{2}h.$ Si la température acquise était $b,$ cette même molécule perdrait $4b\pi \rho ^{2}h.$ Donc $b=a,$ et par conséquent, si l’on place une molécule sphérique en un point quelconque de l’espace compris entre deux plans entretenus à une température constante, elle acquerra une température égale à celle des deux plans. Ce résultat doit avoir lieu si l’intensité des rayons varie comme le sinus de l’angle d’émission.

94. On déterminera encore l’action d’une surface cylindrique sur une molécule sphérique placée dans un point de son axe.

Le point $m$ (fig. 2) envoie à la molécule un rayon de chaleur dont la longueur est $r,$ et qui fait avec la surface dont il sort un angle $\phi .$ Il en est de même de tous:les points qui sont placés