se rapporte au second, de celle qui se rapporte au premier. Supposons donc que la valeur précédente de 
soit relative à la surface extérieure de 
désignons ensuite par 
les coordonnées d’un point quelconque 
de sa surface intérieure par 
ce que devient la fonction 
par rapport à ces variables ; par 
les angles que fait avec les axes des positives, la portion de la normale à cette même surface au point 
comprise dans la partie vide de 
angles supplémentaires de ceux qui seraient, par rapport à cette surface, analogues aux angles 
relatifs à la surface extérieure. Soit encore 
l’élément différentiel de la surface intérieure, qui répond au même point 
représentons enfin par 
ce que devient la distance 
quand on y remplace 
par 
la valeur complète de sera
en étendant la première intégrale à toute la surface extérieure de 
et la seconde à toute sa surface intérieure. Il faudra donc substituer cette expression à la place de dans l’équation 
de l’équilibre magnétique, qui devra servir à déterminer la fonction 
et ensuite dans les équations (a), pour avoir les composantes de l’action de 
sur un point 
situé hors de la partie pleine de ce corps et pouvant appartenir à l’espace vide qu’il renferme.
Si nous plaçons dans cet espace l’origine des coordonnées 
de ce point quelconque 
de plus, si nous désignons par 
son rayon vecteur, par 
l’angle que fait ce rayon avec l’axe des 
positives, et par 
l’angle compris entre le plan de ces deux droites, et le plan des 
nous aurons
Soient, en outre, 
ce que deviennent les variables
