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$V_{0}=pmh^{2}\left({\frac {1}{r_{1}}}-{\frac {1}{r_{2}}}\right),$

${\begin{aligned}V_{1}=&pmh^{2}\left[\left({\frac {\cos \theta _{1}}{r_{1}^{2}}}-{\frac {\cos \theta _{2}}{r_{2}^{2}}}\right)\cos \theta \right.\\&\qquad \quad +\left({\frac {\sin \theta _{1}\sin \psi _{1}}{r_{1}^{2}}}-{\frac {\sin \theta _{2}\sin \psi _{2}}{r_{2}^{2}}}\right)\sin \theta \sin \psi \\&\qquad \quad \left.+\left({\frac {\sin \theta _{1}\cos \psi _{1}}{r_{1}^{2}}}-{\frac {\sin \theta _{2}\cos \psi _{2}}{r_{2}^{2}}}\right)\sin \theta \cos \psi \right].\end{aligned}}$

À raison de cette valeur de $V,$ la quantité $F$ du n.° 24 renfermera, dans le cas de $b=0,$ une partie

$V_{0}+rV_{1}-{\frac {ka^{3}}{r^{2}}}V_{1}\,;$

d’où il résultera une partie correspondante dans chacune des trois forces $\zeta ,\zeta ',\zeta ''.$ Par exemple, dans la troisième, cette partie sera

$pmh^{2}\left({\frac {\sin \theta _{1}\cos \psi _{1}}{r_{1}^{2}}}-{\frac {\sin \theta _{2}\cos \psi _{2}}{r_{2}^{2}}}\right)+{\frac {3ka^{3}\sin \theta \cos \psi }{r^{3}}}V_{1}$

$-{\frac {pmh^{2}ka^{3}}{r^{3}}}\left({\frac {\sin \theta _{1}\cos \psi _{1}}{r_{1}^{2}}}-{\frac {\sin \theta _{2}\cos \psi _{2}}{r_{2}^{2}}}\right).$

Le terme indépendant de $a$ exprimera l’action directe des deux pôles de l’aiguille sur le point dont les coordonnées sont $r,\theta$ et $\psi \,;$ les deux termes qui ont $ka^{3}$ pour facteur, représenteront l’action de $A$ sur ce même point, supposé en dehors de $A\,;$ or si nous appliquons maintenant cette force à l’aiguille même qui l’a produite, nous devrons faire abstraction du premier terme ; donc, en désignant par $\zeta ''_{1},$ ce que devient la composante $\zeta ''$ quand on tient compte de la correction due à l’action de cette aiguille sur $A,$ on aura