254 THÉORIE DES PHÉNOMÈNES
l’intégrale entre les limites convenables et en- employant les mêmes notations que ci-dessus, à
i.a a a
x a a a a
ü r2" r=~W’ Tz~ r~~)
Cette expression est proportionnelle à la plus courte distance des courants, et devient par conséquent nulle quand ils sont dans un même plan, comme cela doit être évidemment. Si.les courants sont parallèles, on a = o et
r’ -az + (s-s’)',
d’où
J~d s d s’ f d s’ J r (~~.(s-s’ d S 3
~~+~–~]’
==fd ci’ S-sf a2 r
a ~+(.–– a a’
entre les limites des intégrations
i-z rf y.~ rz
a. i
et comme COS. 5= ;1 l’action totale devient
1- a ~t-7-/–––– y
~ZZ m’r-r~·+r~~+
2 I
Nous verrons plus tard -comment se fait l’intégration dans le cas où l’angle est quelconque.
Cherchons maintenant le- moment de rotation autour de la commune perpendiculaire pour cela il faut connaître d’abord la composante suivant MP, et la multiplier par la perpendiculaire AQ abaissée de A sur MP, ce qui revient à
