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cient de l’exponentielle est $\lambda =1{,}8.10^{-5}\,{\frac {1}{\text{sec}}}.$ Cette valeur est telle que l’intensité du rayonnement décroît de moitié en une période de 11 heures environ.

Pendant les quelques premières heures la loi de désactivation est plus lente que celle indiquée par la formule ci-dessus.

Fig. 80.

Quand le corps à activer est placé en présence de l’émanation du thorium dont la concentration est maintenue constante, l’activation $\mathrm {I}$ acquise par le corps peut être représentée en fonction du temps $t$ par la loi simple.

$\mathrm {I} =\mathrm {I} _{\infty }\left(1-e^{-\lambda t}\right),$

$\lambda$ étant le même coefficient que celui qui intervient dans la formule précédente et $\mathrm {I} _{\infty }$ étant la valeur limite de l’activité induite. Si en particulier nous faisons

$\mathrm {I} _{\infty }={\mathfrak {I}}_{0},$

on voit que les courbes d’activation et de désactivation après activation saturée (fig. 80, II et I) sont complémentaires et que l’on a par suite

${\mathfrak {I}}\,+\,\mathrm {I} \,=\,{\mathfrak {I}}_{0}.$

Pendant les premières heures l’activation a d’ailleurs lieu plus