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quantité d’émanation qu’il contient. La loi exponentielle indique alors que la vitesse d’écoulement de l’émanation par le tube capillaire est proportionnelle à la quantité d’émanation qui se trouve dans le réservoir.

Nous avons trouvé que le coefficient a varie proportionnellement à la section s du tube capillaire, en raison inverse de la longueur l du tube, en raison inverse du volume v du réservoir, et qu’il est indépendant de la forme du réservoir.

On a donc

$a={\frac {\mathrm {K} s}{lv}}$,

K étant un coefficient qui caractérise la diffusion de l’émanation dans l’air. Sous la pression atmosphérique, à la température de 10° environ,

$\mathrm {K} =0,100$ unité C. G. S.

La loi des longueurs se vérifie très bien ; la loi relative à la section est aussi vérifiée d’une façon assez satisfaisante ; il semble cependant que la vitesse d’écoulement croît avec la section du tube un peu moins vite que cette section. Le Tableau suivant contient le résultat des expériences (d est le diamètre du tube capillaire) :

000d.	00l.	00v.	106b.	106a.	00K.
0,0426	02,8	07,8	11,12	09,11	0,139 ?
0,0426	05,4	07,8	06,13	04,12	0,122 ?
0,0426	13,0	07,1	04,12	02,11	0,137 ?
0,0951	10,0	06,25	14,70	12,69	0,112
0,0956	13,4	06,25	11,25	09,24	0,108
0,0966	35,2	06,25	05,69	03,68	0,110
0,132	34,1	06,2	08,73	06,72	0,104
0,131	37,7	12,3	05,13	03,12	0,106
0,143	19,0	13,7	08,22	06,21	0,101
0,143	33,1	13,7	05,54	03,53	0,095
0,167	04,5	12,3	43,40	41,39	0,105
0,167	09,8	12,3	20,95	18,94	0,104
0,167	18,8	12,3	11,50	09,49	0,100
0,167	37,2	12,3	07,10	05,09	0,106