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POLARISATION ROTATOIRE. — DISPERSION

Le coefficient $-2\mu$ est positif, car la vitesse de propagation des vibrations transversales est réelle et on a vu que cette vitesse est donnée par la formule

$\mathrm {V} ^{2}={\frac {-2\mu }{\rho }}\cdot$

Par conséquent, on pourra, par un choix convenable de l’unité de force, faire en sorte que l’on ait $-2\mu =+1.$ La première des équations du mouvement devient alors

(1)

$\rho \,{\frac {d^{2}\xi }{dt^{2}}}=\Delta \xi -{\frac {d\Theta }{dx}}\cdot$

On sait qu’il est facile de trouver une solution de cette équation quand $\rho$ est une quantité constante, mais la complication du problème serait singulièrement augmentée si $\rho$ dépendait des coordonnées de la molécule vibrante. Pour concilier l’hypothèse fondamentale de la densité variable de l’éther avec les exigences du calcul, nous admettrons en outre que le rayon d’activité moléculaire de l’éther est très petit, et que, dans l’intérieur d’une sphère de rayon égal au rayon d’activité moléculaire, la densité peut être regardée comme constante. Il en résultera que dans cette sphère le mouvement d’une molécule est donné par trois équations analogues à l’équation (1). Nous allons chercher, sans nous attacher à suivre le mode d’exposition de Briot, comment ces hypothèses peuvent rendre compte de la dispersion dans les corps cristallisés et dans les corps amorphes.

131. Cas des corps cristallisés. — On sait, qu’en s’appuyant sur des considérations dont l’idée est due à Bravais, on peut considérer les corps cristallisés comme formés de mo-