99
SECONDE PARTIE. — SECTION VII.
donc, substituant les valeurs de 
et 
,
![{\displaystyle {\begin{aligned}dm=&+{\frac {\sqrt {1-e^{2}}}{e{\sqrt {\mathrm {g} a}}}}\left[e\cos \chi {\frac {\partial (\Omega )}{\partial e}}-\sin \chi {\frac {\partial (\Omega )}{\partial \chi }}\right]dt,\\dn\ =&-{\frac {\sqrt {1-e^{2}}}{e{\sqrt {\mathrm {g} a}}}}\left[e\sin \chi {\frac {\partial (\Omega )}{\partial e}}+\cos \chi {\frac {\partial (\Omega )}{\partial \chi }}\right]dt.\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/583bd63485895449c1756849340a64c152fbee3b)
Or, en regardant 
comme fonction de 
et comme fonction de 
on a
équation identique qui, par la substitution des valeurs de 
et 
donne ces deux-ci :
donc, faisant ces substitutions, on aura les équations
qu’on pourra employer à la place de celles qui donnent les valeurs de et (art. 75).
On peut faire des transformations analogues sur les dernières équations qui donnent les valeurs de 
et 
Soit, pour cela,
on trouvera par un procédé analogue
79. Les forces perturbatricesque l’on considère dans la théorie des planètes viennent de l’attraction des autres planètes, et nous donnerons plus bas la valeur de 
qui résulte de cette attraction ; mais on
