moyen est égal à tau, c’est-à-dire lorsque N+1 émissions se distribuent sur un temps total donné N*tau. Le moyen le plus simple pour vérifier l’exactitude de la loi est d’enregistrer au moyen d’un électromètre, comme l’a fait Mme Curie, les arrivées des particules individuelles sur une bande photographique déroulée à vitesse constante. On compte le nombre de ceux des intervalles d’une série dont la longueur est supérieure à l. Si la formule est exacte, c’est-à-dire si le hasard seul, interne ou externe, détermine l’explosion radioactive, on doit avoir pour ce nombre :
N(l) = (N/lambda)*sum(l…infini) exp(-l/lambda)*dl = N*exp(-t/tau),
dans la distribution la plus probable. L’expérience montre qu’il en est bien ainsi avec des écarts qui ne dépassent pas en, moyenne ce que peut, prévoir le calcul des probabilités. Si l’on porte l en abscisses et en ordonnées le logarithme de N(l), les points obtenus se rangent bien sur une droite dont l’inclinaison détermine lambda et l’ordonnée à l’origine le logarithme de N (fig. 2). Seuls ceux qui sont relatifs aux très petites valeurs de l restent quelquefois au-dessous de la droite et ceci s’explique par le fait que, les émissions consécutives devenant indiscernables quand les intervalles sont trop petits, il a été en réalité émis un peu plus de particules qu’on n’en a comptées. On peut corriger cette erreur et déterminer exactement le nombre total des particules émises en se servant de la loi précédente puisque l’ordonnée à l’origine doit donner la
