la formule (1) reste applicable à tous deux, La force électrique mutuelle donnée par la loi de Coulomb satisfait à l’égalité de l’action et de la réaction, mais il n’en est pas de même pour les forces électromagnétiques de Lorentz qui résultent du mouvement de chacun des deux corps dans le champ magnétique produit par l’autre. Il en est de même a fortiori pour les grandes vitesses où ni la force électrique, ni la force électromagnétique, ni leur résultante, n’obéissent au principe.
Ce fait devient particulièrement net quand le rayonnement intervient : on s’en convaincra aisément en examinant le phénomène de pression de radiation dont l’existence peut être prévue par application des résultats qui précèdent. Imaginons en effet une source de rayonnement électromagnétique émettant autour d’elle symétriquement par rapport à un axe : excitateur de Hertz ou corps incandescent rayonnant de la lumière. Au moment de l’émission, par raison de symétrie, le rayonnement n’exerce aucune force sur la source. Supposons qu’à distance, dans une certaine direction, la perturbation émise, assimilable à une onde plane, vienne à rencontrer un obstacle, lame métallique ou antenne réceptrice. Le champ électrique présent dans l’onde agissant sur l’obstacle y produit un courant dans sa direction, et le champ magnétique présent dans cette même onde exerce sur ce courant une force dont il est facile de voir qu’elle est dirigée dans le sens de la propagation. On prévoit ainsi la pression de radiation dont l’existence est bien établie expérimentalement. Elle pousse l’obstacle
