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corps parcourre l’espace fini $z\,\!$ pendant le tems fini $\theta \,\!$, on aura $\varphi :p::{\frac {dde}{dt^{2}}}:{\frac {2z}{\theta ^{2}}}\,\!$^[1], ou $\varphi :p::{\frac {NE}{dt^{2}}}:{\frac {z}{\theta ^{2}}}\,\!$. Donc $\varphi dt^{2}={\frac {pdde.\theta ^{2}}{2z}}\,\!$ ou $dde={\frac {2\phi zdt^{2}}{p\theta ^{2}}}\,\!$, & $NE={\frac {\phi zdt^{2}}{\theta ^{2}}}\,\!$.

Il faut se donner de garde d’écrire $dde={\frac {\phi zdt^{2}}{p\theta ^{2}}}\,\!$, comme on pourrait y être porté en prenant $dde\,\!$ pour $NE\,\!$; car il est évident que par cette opération on

1. On se propose dans cette Remarque de comparer toute force accélératrice à la pésanteur ; & voici le fondement de cette comparaison : l’équation $\phi dt^{2}=dde\,\!$ donne $\phi ={\frac {dde}{dt^{2}}}\,\!$; par la même raison $p={\frac {ddz}{d\theta ^{2}}}\,\!$; mais au lieu du rapport ${\frac {ddz}{d\theta ^{2}}}\,\!$ on peut substituer un rapport de quantités finies, en observant que les espaces parcourus naturellement en vertu d’une puissance accélératrice constante, sont comme les quarrés des tems ; ainsi on a $d\theta ^{2}:\theta ^{2}::{\frac {ddz}{2}}:z\,\!$; (on observera que nous avons mis ${\frac {ddz}{2}}\,\!$ dans la proportion, & non pas $ddz\,\!$ parce que $ddz\,\!$, comme on l’a déja dit, est double de l’espace réel, que la puissance seroit naturellement parcourir pendant l’instant $d\theta \,\!$.) On aura donc ${\frac {ddz}{d\theta ^{2}}}={\frac {2z}{\theta ^{2}}}\,\!$, & par conséquent $\phi :p::{\frac {dde}{dt^{2}}}:{\frac {2z}{\theta ^{2}}}\,\!$, ce qu’on peut encore démontrer d’une autre maniere ; car en intégrant l’équation $pd\theta ^{2}=ddz\,\!$ on a l’équation $p\theta ^{2}=2z\,\!$, qui étant comparée à l’équation $dde=\theta dt^{2}\,\!$ donne la même proportion.