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On aura donc, à côté de l’équation de M. Langevin :

$\sigma _{m}/\sigma _{m_{0}}=\operatorname {coth} a-a^{-1}$                         (1)

la relation indépendante qui dérive de l’hypothèse du champ moléculaire :

$\sigma _{m}/\sigma _{m_{0}}={\tfrac {\rm {RT}}{v.\sigma _{m_{0}}^{2}}}.a_{i}$                              (2)

Comme ${\rm {R,v}}$ et $\sigma _{m_{0}}$ sont par hypothèse des constantes indépendantes de la température et du champ, l’expression (2) représente l’équation d’une droite passant par l’origine. L’inclinaison de cette droite sur l’axe des $a$ est déterminée par son coefficient angulaire.

$\operatorname {tg} \varphi ={\tfrac {\rm {R.T}}{v.\sigma _{m_{0}}^{2}}}$

Les points communs à cette droite et à la courbe

$\sigma _{m}/\sigma _{m_{0}}=\operatorname {coth} a-a^{-1}$

sont l’origine et un autre point. À l’origine correspondrait un équilibre instable. Il n’y aurait donc que l’autre point pour fournir une valeur possible du rapport $\sigma _{m}/\sigma _{m_{0}}$.

L’angle que fait la droite du champ moléculaire avec l’axe des $a$ grandit avec la température. Il existera une température, caractéristique pour le milieu considéré, à laquelle cette droite coïncidera avec la tangente à l’origine de la courbe qui représente les effets du champ extérieur à lui seul. Cette température, appelée généralement Point de Curie, marque la limite des propriétés ferromagnétiques et paramagnétiques.

Pour l’équation de la tangente à l’origine il a été trouvé plus haut :

$\sigma _{m}/\sigma _{m_{0}}={\tfrac {a}{3}}$

En désignant par $\Theta$ la température du point de Curie on aura :

$a_{i}={\tfrac {\sigma _{m_{0}}.v.\sigma _{m}}{\rm {R\Theta }}}$

et ainsi l’équation (2) revêtira la forme :

$\sigma _{m}/\sigma _{m_{0}}={\tfrac {\sigma _{m_{0}}.v.\sigma _{m}}{3{\rm {R\Theta }}}}$                              (2′)