1. L’interférographe, déjà décrit succinctement, est représenté en plan sur la figure : un plateau tournante horizontal (50cm de diamètre) porte, solidement vissées (les vis de réglage bloquées par des contre-vis), toutes les pièces optiques et aussi la source lumineuse O, petite lampe électrique à filament métallique horizontal. L’objectif de microscope C0 projette l’image de ce filament, à travers le nicol N, sur la fente horizontale F dans le plan focal de l’objectif collimateur C ; m est un miroir de renvoi. Le faisceau parallèle polarisé, à vibration de Fresnel verticale, se divise sur le séparateur à lame d’air , comme dans l’interféromètre habituel de mes recherches (Comptes rendus, t. 150, 1910, p. 1676), que j’ai appliqué à l’étude optique du mouvement de la Terre (Congrès de Bruxelles, sept. 1910, t. I, p. 207 ; Comptes rendus, t. 152, 1911, p. 310 ; Le Radium, 1911, p. I) : le faisceau T que transmet la lame d’air se réfléchit successivement sur quatre miroirs M et parcourt le circuit fermé d’aire S. Le faisceau R que réfléchit la même lame d’air parcourt le même circuit en sens inverse. Au retour en , le faisceau T, transmis de nouveau, et le faisceau R, réfléchi de nouveau, se superposent dans le même sens, suivant T² et R², et interfèrent au foyer principal de la lunette L sur la plaque photographique pp’à grain fin.
2. Mode opératoire. Je rappelle que la superposition parfaite des deux faisceaux inverses T et R se caractérise par l’extinction générale du champ de la lunette pour la radiation utilisée qui est ici voisine de la radiation indigo de l’arc au mercure. A partir de là, une légère rotation ε du séparateur autour d’un axe vertical, dans le sens dextrorsum (bascule D), ou sinistrorsum (bascule S), rétrécit le champ sombre en une frange verticale centrale que bordent des franges latérales parallèles.
Les franges réglées, la plaque pp’calée dans son châssis et découverte à la lumière rouge, je lance progressivement un moteur électrique dont l’axe vertical porte un disque horizontal D, entouré d’un cuir et roulant par ce cuir sur la jante épaisse du plateau. La fréquence N désirée atteinte, je fais la pose photographique en établissant le courant électrique de la petite lampe O, par un contact glissant sur l’axe du plateau tournant.
3. Sens et grandeur de l’effet tourbillonnaire optique. — Dans l’hypothèse de l’éther de Fresnel, les ondes lumineuses T et R se propagent dans l’éther du vide avec une vitesse V0 indépendante du mouvement d’ensemble de l’interférographe ; la phase des ondes T de sens de propagation dextrorsum (voir la figure) est altérée le long du circuit fermé, comme si l’éther lumineux était animé d’un tourbillon sinistrorsum, quand le circuit tourne dans le sens d et la valeur 4πNS de ce tourbillon, ou circulation relative C de
