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ACADÉMIE DES SCIENCES.
dépend uniquement du terme correspondant du courant , on obtient, comme conséquence de (2) et (3),
(2′)
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(3′)
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, , , amplitudes imaginaires des termes harmoniques qui se correspondent dans , et ; est fonction de la seule variable .
Introduisons les variables réduites définies par
(4)
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et remarquons que, pour des ions monovalents, on a ; en admettant
volts/cm et quelques centimètres, ce qui correspond aux conditions expérimentales prévues, on voit que
Avec les notations indiquées, (2′) et (3′) deviennent
(2″)
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(3″)
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En tenant compte des conditions aux limites et de l’expression du courant établie antérieurement[1], on obtient, pour le rapport des amplitudes imaginaires, des termes correspondants des courants et ,
(5)
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En tenant compte du fait que est toujours très petit et en développant les racines de l’équation caractéristique suivant les puissances croissantes de , on obtient, après tous calculs effectués, l’expression du carré du module de (5)
(6)
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Quand on ne tient pas compte de la diffusion, c’est-à-dire quand on suppose , cette expression prend la valeur très simple
qui s’annule pour
Lorsqu’on tient compte de la diffusion, et si l’on suppose que l’on fasse varier par l’intermédiaire du champ, c’est-à-dire que l’on ait, d’après les définitions (4), proportionnel à , l’expression (6) montre que passe