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II. — MESURES.

1° Pour des mesures relatives, on prendra comme terme de comparaison un corps ou une solution dont le coefficient d’aimantation est connu.

Si $\textstyle \Delta$ est la différence des lectures faites au micromètre pour une masse $m$ du corps, $\textstyle \Delta ^{\prime }$ le résultat d’une mesure faite avec une masse $m^{\prime }$ du corps de comparaison, $\textstyle \Delta ^{\prime \prime }$ la mesure lorsqu’on opère avec le tube de verre seul, $\textstyle \mathrm {K}$ et $\textstyle \mathrm {K^{\prime }}$ les coefficients d’aimantation spécifique du corps à étudier et du corps de comparaison, le rapport de ces coefficients sera donné par la formule

(1)

$\textstyle {\frac {\Delta -\Delta ^{\prime \prime }}{\Delta ^{\prime }-\Delta ^{\prime \prime }}}\ =\ {\frac {\mathrm {K} \,m}{\mathrm {K^{\prime }} \,m^{\prime }}}\,.$

Cette formule, vraie dans le cas où les trois corps sont paramagnétiques, sera généralisée d’après la convention suivante : on considérera les différences telles que $\textstyle \Delta$ comme positives quand il s’agira d’une attraction (corps paramagnétique), et comme négatives s’il s’agit d’une répulsion (corps diamagnétique). Par exemple, la différence $\textstyle \Delta$ dans le cas de l’eau est négative.

Toutefois la formule précédente n’est qu’approchée : la formule exacte doit en effet tenir compte du magnétisme de l’air.

2° Correction due au magnétisme de l’air. Formule exacte. — Soient $\textstyle \varkappa ^{\prime }\,,\ \varkappa ^{\prime \prime }$ les susceptibilités en volume du corps de comparaison, supposé magnétique, et de l’air. Soit $\textstyle \mathrm {D^{\prime }}$ la densité du corps de comparaison et $\textstyle \mathrm {A}$ une constante de l’appareil. En réalité, l’expression de la force, quand on opère avec le corps de comparaison est

(2)	$\textstyle \mathrm {F^{\prime }} \ =\ \left(\varkappa ^{\prime }-\varkappa ^{\prime \prime }\right)\,{\frac {m^{\prime }}{\mathrm {D^{\prime }} }}\,\mathrm {A}$,
or
(3)	$\textstyle \mathrm {K^{\prime }} \ =\ {\frac {\varkappa ^{\prime }}{\mathrm {D^{\prime }} }}\ =\ {\frac {\mathrm {F^{\prime }} }{m^{\prime }\,A}}\,+\,{\frac {\varkappa ^{\prime \prime }}{\mathrm {D^{\prime }} }}$.

Lorsqu’on fait la mesure avec un corps paramagnétique de sus-