jamais seuls, et pour les grandes distances on observe aussi toujours la présence de rayons γ. La présence de rayons non déviables très pénétrants dans le rayonnement du radium a été, pour la première fois, observée par M. Villard[1]. Ces rayons ne constituent qu’une faible partie du rayonnement mesuré par la méthode électrique, et leur présence nous avait échappé dans nos premières expériences, de sorte que nous croyions alors à tort que le rayonnement à grande distance ne contenait que des rayons déviables.
Voici les résultats numériques obtenus dans des expériences faites par la méthode électrique avec un appareil analogue à celui de la figure 5. Le radium n’était séparé du condensateur que par l’air ambiant. Je désigne par d la distance de la source radiante au condensateur. En supposant égal à 100 le courant obtenu sans champ magnétique pour chaque distance, les nombres de la deuxième ligne indiquent le courant qui subsiste quand le champ agit. Ces nombres peuvent être considérés comme donnant le pourcentage de l’ensemble des rayons α et γ, la déviation des rayons α n’ayant guère pu être observée avec le dispositif employé.
Aux grandes distances on n’a plus de rayons α, et le rayonnement non dévié est alors du genre γ seulement.
Expériences faites à petite distance :
| d en centimètres | 3,4 | 5,1 | 6,0 | 6,5 |
| Pour 100 de rayons non déviés | 74 | 56 | 33 | 11 |
Expériences faites aux grandes distances, avec un produit considérablement plus actif que celui qui avait servi pour la série précédente :
| d en centimètres | 14 | 30 | 53 | 80 | 98 | 124 | 157 |
| Pour 100 de rayons non déviés | 12 | 14 | 17 | 14 | 16 | 14 | 11 |
- ↑ Villard, Comptes rendus, t. CXXX, p. 1010.
