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ions et électrons.

pient on établisse une différence de potentiel ; il se produit un courant qui croît avec la différence de potentiel. Toutefois, si $\mathrm {Q}$ reste constant, il est évident que l’intensité du courant ne pourra dépasser celle qui sera atteinte lorsque tous les ions produits seront recueillis par les électrodes. Le courant de saturation aura donc pour valeur

$\mathrm {I} \ =\ \mathrm {Q} \,e$,

et si la production est uniforme dans le volume $v$, on aura aussi

$\mathrm {I} \ =\ \mathrm {N} \,ve$.

Quand un gaz où existe une certaine ionisation a été abandonné à lui-même sans être soumis à un champ électrique, l’ionisation disparaît spontanément par suite de la recombinaison des ions de signes contraires, cette recombinaison ayant lieu à la suite des rencontres amenées par l’attraction mutuelle. Le nombre des rencontres qui se produisent dans une unité de volume pendant l’unité de temps, est proportionnel au produit des concentrations des deux espèces d’ions. La variation de la concentration des ions en fonction du temps $t$ par suite de la recombinaison est donc exprimée par les équations suivantes :

${\frac {dn_{1}}{dt}}\ =\ {\frac {dn_{2}}{dt}}\ =\ -\alpha \,n_{1}\,n_{2}$,

α étant un coefficient positif, indépendant de $n_{1}$ et $n_{2}$. ainsi que du temps, et nommé coefficient de recombinaison.

On voit que si à l’origine la relation $n_{1}\ =\ n_{2}$ se trouvait vérifiée, elle le restera constamment, c’est-à-dire que les concentrations des ions des deux espèces resteront constamment égales si elles l’ont été à un moment donné. C’est précisément le cas d’une ionisation produite dans un gaz qui a été soumis à l’action des rayons Röntgen pendant un temps limité. Soit alors $n_{0}$ la concentration initiale commune des deux ions, que nous supposerons uniforme dans un certain volume, et $n$ la concentration au temps $t$. On aura

${\frac {dn}{dt}}\ =\ -\alpha \,n^{2}$,