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chambre conserve une valeur constante OM. Quand $x$ dépasse la distance $a-\rho l,$ les rayons venant des couches les plus profondes commencent à ne plus traverser la chambre ; un déplacement égal à $dx$ a pour effet de supprimer l’action des rayons qui proviennent d’une épaisseur ${\frac {dx}{\rho }}$ de la couche active ; la diminution d’ionisation qui en résulte est donc proportionnelle à ${\frac {n\mathrm {N} dx}{\rho }},$ si l’on désigne par $\mathrm {N}$ le nombre de rayons émis par la couche active par unité

Fig. 120.

d’épaisseur, et par $n$ le nombre d’ions produits par chaque rayon par unité de longueur du trajet.

Tant que les rayons extrêmes atteignent le plateau supérieur, l’ionisation entre les plans qui correspondent aux ordonnées $x$ et $x+b$ est mesurée par l’expression

${\mathfrak {I}}=\int _{x}^{x+b}n\mathrm {N} {\frac {(a-x)}{\rho }}dx={\frac {n\mathrm {N} b}{\rho }}\left(a-{\frac {b}{2}}-x\right).$

L’ionisation décroît donc en fonction de la distance suivant une loi linéaire, l’inclinaison de la droite représentative étant proportionnelle à ${\frac {n\mathrm {N} b}{\rho }}.$

Quand les rayons extrêmes n’atteignent plus le plateau supérieur, l’ionisation est donnée par la formule

${\mathfrak {I}}=\int _{x}^{a}n\mathrm {N} {\frac {a-x}{\rho }}dx={\frac {n\mathrm {N} }{2\rho }}(a-x)^{2}.$

La variation de ${\mathfrak {I}}$ en fonction de $x$ est alors représentée par un arc de parabole ; toutefois quand on emploie une chambre d’ioni-