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vité due à l’actinium X. L’activité initiale a été posée égale à 100.

L’actinium peut être séparé à l’état à peu près inactif ; l’activité initiale est, par exemple, 2,5 pour 100 de l’activité limite ; on

Fig. 184.

peut donc admettre que l’actinium n’est pas actif par lui-même. L’activité ${\mathfrak {I}}$ augmente avec le temps (fig. 183, courbe I) et tend vers une valeur limite ${\mathfrak {I}}_{\infty }$ suivant la loi

${\frac {\mathfrak {I}}{{\mathfrak {I}}_{\infty }}}=\left[1-{\frac {e^{-\lambda _{1}t}+{\frac {\mathrm {K} }{\lambda _{2}-\lambda _{1}}}(\lambda _{2}e^{-\lambda _{1}t}-\lambda _{1}e^{-\lambda _{2}t})}{1+\mathrm {K} }}\right].$

La limite est atteinte en 4 mois environ. On obtient une bonne concordance entre la théorie et l’expérience en posant

$\mathrm {K} =3,5,\qquad \lambda _{1}=4,1.10^{-7}\,{\tfrac {1}{\mathrm {sec} }},\qquad \lambda _{2}=7,8.10^{-7}\,{\tfrac {1}{\mathrm {sec} }},$

d’où pour les périodes

$\mathrm {T} _{1}=19,5\,\mathrm {jours} ,\qquad \mathrm {T} _{2}=10,2\,\mathrm {jours} .$

205. Composition du dépôt actif. — Les courbes représentatives de l’évolution du dépôt actif de l’émanation de l’actinium sont caractérisées par une loi de décroissance limite qui correspond à une période de 36 minutes. En première approximation, les courbes obtenues en mesurant le rayonnement $\beta$ ne sont pas différentes de celles obtenues par la mesure du rayonnement $\alpha .$ Pour