une telle loi a néanmoins pu être mise en évidence, avec une assez grande approximation, pour l’absorption des rayons qui se comportent comme homogènes dans un champ magnétique. Les premières expériences à ce point de vue ont été faites par M. Rutherford sur le rayonnement de l’uranium[1].
Ces expériences ont montré que le rayonnement de l’uranium se compose de deux groupes de rayons ; quand le premier groupe très absorbable a été supprimé par un écran d’épaisseur convenable, le rayonnement bien plus pénétrant qui subsiste décroît en fonction de l’épaisseur de la matière traversée suivant une loi exponentielle simple. Si l’on porte en abscisses l’épaisseur de l’écran, et en ordonnées le logarithme de l’intensité du rayonnement, on obtient une ligne très sensiblement droite dont l’inclinaison permet de calculer le coefficient d’absorption On trouve ainsi pour l’aluminium et pour le plomb. Le pouvoir absorbant d’une matière semble dépendre surtout de sa densité et croît avec celle-ci.
Ces résultats ont été confirmés par différents expérimentateurs. Les lois d’absorption pour différentes matières sont des lois exponentielles simples ; toutefois, pour les métaux lourds, on remarque au début une diminution d’intensité plus rapide que celle qui convient à la loi exponentielle établie ensuite[2]. Cette chute initiale peut s’expliquer par la production de rayons secondaires sur la face de l’écran frappée par les rayons primaires ; ces rayons seraient plus absorbables que les rayons primaires et pourraient traverser les écrans minces seulement. Le même effet serait obtenu par la réflexion diffuse des rayons sur la face d’entrée de l’écran ; la perte de rayonnement transmis qui en résulte est relativement plus importante quand l’épaisseur de l’écran est faible.
Enfin on sait actuellement qu’en dehors du groupe de rayons pénétrants, l’uranium émet aussi un rayonnement très absorbable distinct du rayonnement absorbable principal observé en premier lieu[3],[4]. Ce rayonnement peut être étudié indépendamment
