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CHAPITRE I

Si l’on doublait l’épaisseur $e$ de l’enceinte, on aurait le même résultat que si l’on employait, pour la former, une substance dont la conducibilité propre serait deux fois plus grande. Ainsi l’emploi des substances qui conduisent difficilement la chaleur permet de donner peu d’épaisseur à l’enceinte ; l’effet que l’on obtient ne dépend que du rapport ${\tfrac {e}{\mathrm {K} }}.$

4^o Si la conducibilité $\mathrm {K}$ est nulle, on trouve $m-n=\alpha \,;$ c’est-à-dire que l’air intérieur prend la température du foyer : il en est de même si $\mathrm {H}$ est nulle ou si $h$ est nulle. Ces conséquences sont d’ailleurs évidentes, puisque la chaleur ne peut alors se dissiper dans l’air extérieur.

5^o Les valeurs des quantités $g,\,\mathrm {H} ,\,h,\,\mathrm {K}$ et $\alpha ,$ que l’on suppose connues, peuvent être mesurées par des expériences directes, comme on le verra par la suite ; mais, dans la question actuelle, il suffirait d’observer la valeur de $m-n$ qui correspond à des valeurs données de $\sigma$ et de $\alpha ,$ et on s’en servirait pour déterminer le coëfficient total ${\frac {g}{h}}+{\frac {g\,e}{\mathrm {K} }}+{\frac {g}{\mathrm {H} }},$ au moyen de l’équation $m-n={\frac {(\alpha -n){\frac {\sigma }{s}}p}{1+{\frac {\sigma }{s}}p}}$ dans laquelle $p$ désigne le coëfficient cherché. On mettra dans cette équation, au lieu de ${\tfrac {\sigma }{s}}$ et de $\alpha -n,$ les valeurs de ces quantités, que l’on suppose données, et celle de $m-n,$ que l’observation aura fait connaître. On en déduira la valeur de $p,$ et l’on pourra ensuite appliquer la formule à une infinité d’autres cas.

6^o Le coëfficient $\mathrm {H}$ entre dans la valeur de $m-n$ de la même manière que le coëfficient $h\,;$ par conséquent l’état de