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Page:Fourier - Théorie analytique de la chaleur, 1822.djvu/354

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THÉORIE DE LA CHALEUR.

273.

Les équations que l’on vient de rapporter, renferment la solution complète de la question proposée ; elle est représentée par cette équation générale



dans laquelle il n’entre que des quantités connues, savoir : qui sont les températures initiales, mesure de la conducibilité, valeur de la masse, nombre des masses échauffées, et le temps écoulé.

Il résulte de toute l’analyse précédente que si plusieurs corps égaux en nombre sont rangés circulairement, et qu’ayant reçu des températures initiales quelconques, ils viennent à se communiquer la chaleur comme on l’a supposé ; la masse de chaque corps étant désignée par le temps par et par un coëfficient constant, la température variable de chacune des masses qui doit être une fonction des quantités et et de toutes les températures initiales, est donnée par l’équation générale Il faut d’abord mettre au lieu de le numéro qui indique la place du corps dont on veut connaître la température, savoir : 1 pour le premier corps, 2 pour le second, etc. ; ensuite il restera la lettre qui entre sous le signe on donnera à ses valeurs successives etc., et l’on prendra la somme de tous les termes. Quant au nombre des termes