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RÉFLEXION
et
seront les parties réelles de
![{\displaystyle \mathrm {A} 'e^{i\mathrm {P} },\qquad \quad \mathrm {B} 'e^{i\mathrm {P} },\qquad \quad \mathrm {C} 'e^{i\mathrm {P} }}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/eb502be3e94ab0992cc90f7c8c2253bb503e0217)
où
![{\displaystyle \mathrm {A} '\!=\!{\frac {2\pi i}{\lambda }}\left(\beta \mathrm {C} \!-\!\gamma \mathrm {B} \right),\quad \mathrm {B} '\!=\!{\frac {2\pi i}{\lambda }}\left(\gamma \mathrm {A} \!-\!\alpha \mathrm {C} \right),\quad \mathrm {C} '\!=\!{\frac {2\pi i}{\lambda }}\left(\alpha \mathrm {B} \!-\!\beta \mathrm {A} \right).}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/63768b4149ca36eea4f417b377ebfce2427f26fa)
Si l’on regarde
comme les projections sur les trois
axes du déplacement dû à la propagation d’une seconde
onde plane, il y aura entre les deux mouvements vibratoires
représentés respectivement par
et par
les
relations suivantes :
1o Les deux vibrations
et
seront toutes
deux dans le plan de l’onde (qui sera le même pour les deux
mouvements vibratoires) ; mais elles seront perpendiculaires
l’une à l’autre.
2o Il y a entre les deux vibrations une différence de phase
égale à
(à cause du facteur
qui entre dans
et
).
3o L’amplitude de la vibration
sera à celle de la
vibration
dans le rapport
212. Revenons maintenant à la théorie de Fresnel que nous
venons d’exposer ; nous avons vu que si l’on appelle
les composantes du déplacement dû respectivement
à la lumière incidente, à la lumière réfléchie, et
à la lumière réfractée, des considérations théoriques ont conduit
Fresnel à établir entre ces neuf quantités certaines relations
que l’expérience a confirmées.
On peut former alors les quantités