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THÉORIE DE LA RÉFLEXION
ment et du courant de conduction :
![{\displaystyle u={\frac {df}{dt}}+\mathrm {CX} ,\;\mathrm {etc.} }](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/acddf3d1b6a44bd6b449804bdd2b0dea8a5d9e41)
étant les composantes du déplacement,
la
conductibilité,
les composantes de la force électrique.
Nous poserons en outre :
![{\displaystyle 4\pi f=\mathrm {K'X} .}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ebd1c704163c165e1f1fde954ea49e09efcdd8d2)
sera le pouvoir inducteur spécifique du métal, par
définition. Cette quantité peut être nulle, et en tout cas elle serait
très difficile à mesurer ; mais, pour plus de généralité, nous
l’introduirons dans le calcul. Les formules deviennent alors :
![{\displaystyle {\begin{array}{c}4\pi \,{\dfrac {df}{dt}}=\mathrm {K} '{\dfrac {d\mathrm {X} }{dt}}\\[1ex]4\pi u=\mathrm {K} '{\dfrac {d\mathrm {X} }{dt}}+4\pi \mathrm {CX} ={\dfrac {d\gamma }{dy}}-{\dfrac {d\beta }{dz}}\end{array}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a029923968070c34999e6616757c6f538a7e0f7f)
et deux autres obtenues par symétrie. Ces équations sont de
la même forme que les équations
![{\displaystyle \mathrm {K} {\frac {d\mathrm {X} }{dt}}={\frac {d\gamma }{dy}}-{\frac {d\beta }{dz}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8425cc093e1b27983eaa0243ba9f9f9cb8d9844b)
relatives aux diélectriques. Seulement elles renferment en
plus un terme dépendant de ![{\displaystyle \mathrm {X} .}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d402989a879b09601b3d7bda7617d43b609525c8)
71. Supposons qu’une onde incidente tombe sur le métal.
seront de la forme :
![{\displaystyle \mathrm {X} =\mathrm {partie~r{\acute {e}}elle~de~} \;f(x,y,z).e^{pt{\sqrt {-1}}}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ddad1ef2328ca1490cd7683dbc1e89e9cff3befd)
Or, nous avons vu que nous pouvions effectuer tous les cal-