centre B est infiniment distant, et que l’intersection de la perpendiculaire C X et de l’arc F C donnera le point C, un de ceux par où la courbe doit passer, qui fera en sorte que toutes les parties de l’onde de lumière D N, venant à rencontrer la surface K D E, s’avanceront de là par des parallèles à K S, et arriveront à cette droite en même temps ; donc la démonstration est encore la même que celle qui a servi dans la première ovale. Au reste on trouve, par un calcul aussi aisé que le précédent,
Fig. 62.
que C D E est ici une hyperbole dont l’axe D O est 4/5 de A D, et le paramètre égal à A D. D’où l’on démontre facilement que D O est à la distance des foyers comme 3 à 2.
Ce sont ici les deux cas où les sections coniques servent à la réfraction, et les mêmes qu’explique Descartes dans sa Dioptrique, qui a trouvé le premier l’usage de ces lignes en ce qui est de la réfraction, comme celui des Ovales dont nous avons
