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d’une part, des densité et température moyennes locales 
d’autre part,
de l’agitation telle qu’elle se produit autour de 
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» 9. L’agitation étant toujours supposée, autour de la
même que précédemment, faisons varier les six vitesses moyennes locales
de déformation 
de manière que les trois vitesses principales correspondantes de dilatation ou d’extension, auxquelles je donnerai les noms 
aient dans l’espace trois directions rectangulaires quelconques et prennent d’ailleurs, suivant ces directions, toutes
les grandeurs relatives. Les pressions moyennes locales correspondantes 
également principales comme on a vu, pourront être exprimées
dans un système de coordonnées ayant leur direction et puis être développées linéairement suivant les vitesses moyennes locales correspondantes
de déformation, qui se réduisent aux trois dilatations 
Formons
ensuite, pour tenir lieu de d’une part, leur moyenne arithmétique changée de signe (pression moyenne), que nous appellerons 
d’autre part, leurs demi-différences respectives 
Ce seront, avec des coefficients dépendant de 
et de l’agitation, quatre fonctions linéaires des trois variables ou, encore, de leur somme 
(vitesse de dilatation cubique) et de deux quelconques de leurs différences 
à somme algébrique nulle.
» Or, quand une de ces différences, celle de 
et 
par exemple, s’annule, on sait que toutes les directions comprises dans le plan des dilatations correspondantes sont principales au point de vue des déformations ; ce qui entraîne qu’elles le soient aussi pour les pressions et que l’ellipsoïde d’élasticité, devenu de révolution autour de 
ou de donne 
Donc la demi-différence que l’on peut concevoir exprimée en fonction linéaire de et de se réduit au terme affecté de math>\mathrm{D}_2-\mathrm{D}_3\ ;</math> et, en considérant aussi les deux autres demi-différences analogues, l’on a des formules comme
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où 
sont trois coefficients indépendants de
