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PREMIÈRE PARTIE. — SECTION VIII.
lesquelles donnent
et, par conséquent,
S
Ainsi la quantité doit être une différentiellc complète pour l’équilibre des fluides élastiques, comme pour celui des fluides incompressibles.
De là on conclura aussi, comme dans l’article 20 de la Section précédente, que, lorsque la quantité est elle-même une différentielle complète, la densité devra être uniforme dans chaque surface de niveau.
5. En désignant par la chaleur qui a lieu dans chaque endroit de la masse fluide, on suppose ordinairement, pour l’air, proportionnelle à en faisant abstraction des autres causes, telles que les vapeurs, l’électricité, qui peuvent influer sur son élasticité.
Substituons dans l’équation
pour sa valeur elle deviendra
La chaleur étant produite par des causes locales, la quantité sera une fonction donnée de et il faudra, pour que l’équation précédente puisse subsister, que la quantité
soit une différentielle exacte.
6. Donc, dans le cas de la nature où