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NOUVELLES RECHERCHES
SUR
LA NATURE ET LA PROPAGATION DU SON.

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(Miscellanea Taurinensia, t. II, 1760-1761.)

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chapitre premier.

remarques sur la théorie de la propagation du son,
donnée par m. newton.

1. Soient (fig. 1) $\mathrm {E,F,G}$ trois particules d’air en repos, placées sur

Fig. 1.

la droite $\mathrm {BC}$ à des distances égales l’une de l’autre ; imaginons que ces particules parviennent, dans un temps quelconque $t,$ en $\varepsilon ,\varphi ,\gamma \,:$ et supposons, avec M. Newton (Prop. XLVII, Liv. II des Principes mathématiques), que la loi de leur mouvement soit renfermée dans une seule courbe $\mathrm {PKS}$ (fig. 2), de telle manière qu’en faisant $\mathrm {PH} =t,$ et prenant les portions d’arc $\mathrm {HI,IK}$ égales entre elles, et qui aient un rapport donné aux distances primitives $\mathrm {EF,FG} ,$ les abscisses correspondantes $\mathrm {PL,PM,PN}$ soient égales aux espaces parcourus $\mathrm {E\varepsilon ,F\varphi ,G\gamma } \,;$ il est clair qu’on aura

$\varepsilon \gamma =\mathrm {EG-LN} \,;$

par conséquent, si on suppose que l’élasticité de l’air soit en raison directe de sa densité, l’élasticité de l’air condensé en $\varepsilon \gamma$ sera à son élasticité