que le grain moléculaire est plus grossier, c’est à dire que le nombre N est plus petit. Les valeurs obtenues par ce procédé pour la constante d’AVOGADRO, pour le nombre des molécules dans une molécule-gramme, sont bien d’accord avec celles que fournissent les autres procédés. La lumière diffusée par le ciel, donnant le nombre d’AVOGADRO, donne par là même la charge atomique, c’est à dire la charge e d’un électron. Enfin il est facile de voir que la proportion de la lumière solaire diffusée par le ciel varie en raison inverse de la quatrième puissance de la longueur d’onde et est, par conséquent, beaucoup plus importante dans l’extrémité bleue que dans les régions réfrangibles du spectre, de sorte que le bleu prédomine dans la radiation diffusée. Représentons par A*sin(2*Pi*nu*t) le champ électrique d’une radiation incidente de fréquence nu, en un point déterminé du milieu. L’énergie de cette radiation incidente est proportionnelle au carré e de l’amplitude du champ électrique. Agissant sur un électron lié à une position d’équilibre, ce champ détermine un déplacement proportionnel à son intensité, dans la mesure au moins où l’inertie de l’électron ne joue pas de rôle appréciable, c’est à dire où la période propre du mouvement de l’électron est courte par rapport à celle de la radiation. C’est le cas pour l’air, dont la loi de dispersion ne fait intervenir que des périodes propres situées très loin dans l’ultraviolet, et c’est le cas, de manière plus générale, pour les substances qui, comme l’air vérifient pour la période de radiation
